Связанные контура
Х1э= Х1-Хcв2/Z2=0 нужна, так как ввиду того что Х1= Х2=0, это условие выполняется при любой связи.
Обратимся в случае полного резонанса к выражению для тока во втором контуре (14) и исследуем его на экстремум, т. е. определим оптимальную связь, обеспечивающую I2max max , как это было сделано при сложном резонансе. С учетом того, что Х1= Х2=0, (14) принимает вид https://www.bodyboom.ru все отзывы на фитнес клубы в перми.
Взяв производную тока I2max по Хсв
и приравняв ее к нулю, найдем
или 
где 
Таким образом, в случае полного резонанса также подтверждено, что при оптимальной связи r1=Rвн, причем 
При подстановке этого значения в выражение для I2max получаем 
Как видно из сравнения последнего выражения с (28), значение самого большого тока во втором контуре при сложном и полном резонансах одинаковое, но в случае сложного резонанса оно достигается при большем значении Хсв.опт, т.е. при большей связи между контурами.
Прохождение радиоимпульса через двухконтурную связанную систему
Для анализа возьмем импульс с прямоугольной огибающей. Частота заполнения не модулирована и равна w0. Амплитуда импульса равна 1в, а Q0=0.
В качестве двухконтурной избирательной системы рассматривается полосовой усилитель схематически изображенный на рис. 8. Контуры идентичны, резонансные частоты контуров wр1=wр2=wр=w0. Таким бразом, в данном случае Dw = 0.
Рис. 8.
Передаточная функция такого усилителя
(29)
где 
Заменяя iW на Р, получаем
(30)
Обратимся к опредилению сигнала на выходе системы. Сначала рассмотрим явления на фронте импульса. При этом задача сводится к включению гармонической э.д.с. в момент t = 0. Подставив в общее выражение спектральную плотность SA(p) по формуле 
и коэффициент передачи К1(p) по формуле (30), получим
Полюсы подынтегральной функции
Определяя вычеты, получим следующее окончательное выражение для комплексной огибающей выходного сигнала (угол Q0 принят равным нулю)
(31)
Вчастном случае ‘критической связи’ (kQ = 1) получаем
(32)
Множитель eip/2 учитывет сдвиг фазы выходного напряжения на 900 относительно входного сигнала.
График 
изображен на рис. 9 (участок от t = 0 до t = T).
Рис. 9.
Рассмотрим теперь явления в цепи в конце импульса, начиная с момента t = T, где T – длительность импульса. Ясно, что после прекращения действия внешней силы в системе может существовать только свободное колебание. Структура этого колебания легко может быть выявлена, если прекращение импульса рассматривать как результат включения в момент t = T новой э.д.с., компенсирующей э.д.с. сигнала. Для этой компенсируещей э.д.с. решение имеет такой же вид, как и (31), но отличается только знаком, который должен быть обратным знаку правой части выражения (31), и сдвигом начала отсчета времени из нуля в точку t = T.
Так как к моменту t = T затухающую часть выражения (31) можно считать равной нулю, то комплексная огибающая результирующего сигнала на выходе для t > T должна иметь вид
Построенный по этой формуле график для kQ=1 изображен на рис. 9 (участок t > T).
литература
1. Гоноровский И.С. Радиотехнические цепи и сигналы. - М.: Советское радио, 1971.
2. Комлик В.В. Радиотехника и измерения. Изд-во ‘Вища школа’, Киев, 1978.
3. Мегла Г. Техника дециметровых волн. - М.: Советское радио, 1958.
4. Григорьев А.Д. Электродинамика и техника СВЧ. - М.: Высшая школа, 1990.
5. Гинзтон Э.Л. Измерения на сантиметровых волнах. Изд-во иностранной литературы, Москва 1960.
6. Будурис Ж., Шеневье П. Цепи сверхвысоких частот. - М.: Советское радио, 1979.
Перейти на страницу: 1 2 3 4 5