Приборы с акустическим переносом заряда
|
|


При описании волн Рэлея , распространяющихся вдоль границы изотропного упругого полупространства смещение удобно выражать через скалярный j и векторный
потенциалы:
(1)
причем такое представление возможно при любой пространственной структуре волновых полей и соответствует разделению волны на волну сжатия (j) и волну сдвига (). Уравнения для j и
независимы и записываются в виде:
,
, (2)
где D-оператор Лапласа, сl и ct -скорости продольной и поперечной акустических волн соответственно. При распространении волны вдоль оси x (рис.1) и векторе смещения, лежащем в плоскости xz, векторный потенциал имеет одну компоненту , отличную от нуля. При этом смещения
и
даются формулами:
,
. (3)
Используя эти выражения и закон Гука для изотропного тела, можно записать отличные от нуля компоненты тензора напряжений:
,
,
, (4)
,
где и
-постоянные Ламе, причем
,
( -плотность упругого тела).
Решения уравнений (2), описывающие поверхностную акустическую волну, имеют вид:
, (5)
,
где и
- частота и волновое число волны,
и
- амплитуды двух компонент волны,
и
-коэффициенты, описывающие спадание волн сжатия и сдвига в глубь поверхности.
Из условия существования ненулевых решений получается уравнение Рэлея
. (6)
Амплитуды потенциалов и
можно представить в виде:
, (7)
|
|

Перейти на страницу: 1 2 3 4 5 6 7 8