Приборы с акустическим переносом заряда
Страница 4
| | | | | | | | | | |
| |  |
| |
|
| | |
|
| | |  |
| | |
|
| | | |
|
|
Характер рассеяния ПАВ на периодически расположенных системах неоднородностей определяется интерференцией волн, рассеянных на отдельных элементах системы, и, значит существенно зависит от соотношения между периодом структуры и длиной волны. В рамках борновского приближения можно считать, что падающая на структуру волна в области расположения неоднородностей не удовлетворяет граничным условиям, и в этих областях возникают напряжения, порождающие рассеянные волновые поля. Эти сторонние напряжения можно представить в виде набора гармоник с волновыми числами 
(
- волновое число падающей волны, 
- волновое число периодической структуры, 
-период структуры, 
-волновое число гармоник напряжений, создаваемых на поверхности, (
). Если одна из гармоник поверхностных напряжений имеет волновое число, равное или близкое к волновому числу одной из собственных волн системы, происходит интенсивное (резонансное) возбуждение соответствующей волны. Пусть длина волны 
больше удвоенного периода структуры ( 
>
, 
<
). В этом случае поверхностные напряжения расположены слишком часто (или, что то же самое, волновые числа 
, 
и т.д. слишком велики по модулю) и не могут возбуждать волн в системе. Гармоники напряжений с волновыми числами 
вызывают приповерхностные колебания, амплитуда которых много меньше амплитуды ПАВ, если возмущение поверхности мало. Учет этих колебаний приводит лишь к небольшому изменению скорости волны Рэлея. При уменьшении длины волны первая пространственная гармоника поверхностных напряжений совпадает по модулю с волновым числом ПАВ, бегущей в противоположном направлении: 
, 
. При этом интенсивно генерируется отраженная волна.
Перейти на страницу: 1 2 3 4 5 6 7 8
