Исследование явления дисперсии электромагнитных волн в диэлектриках
Формулы (2.3) и (3.3) получены для модели независимых атомов, однако они дают вполне правильное феноменологическое описание любой системы, спектр поглощения которой представляет набор дискретных линий.
Мы обсудили модель, дающую закон дисперсии для диэлектриков, молекулы которых приобретают дипольный момент только во внешнем поле. Но молекулы полярных диэлектриков (например, воды) обладают дипольным моментом и в отсутствие поля. Механизм поляризации такого диэлектрика сводится к ориентирующему действию поля волны.
Пусть дипольный момент одной молекулы равен 
. При отсутствии волны векторы из-за теплового движения ориентированы хаотически. Если же в среде распространяется волна, каждый элементарный диполь приобретает составляющую, параллельную вектору 
. Следовательно, становится отличным от нуля дипольный момент 
единицы объема:
. (3.4)
В этом выражении 
— угол между векторами и — случайный параметр; угловые скобки обозначают усреднение по ансамблю молекул. Для вычисления 
воспользуемся статистическим законом распределения Больцмана
.
Здесь 
— потенциальная энергия молекулы в электрическом поле; 
эрг/К — постоянная Больцмана; 
— константа, определяемая условием нормировки
. (3.5)
Мы не будем интересоваться здесь нелинейными эффектами, поэтому считаем энергию ориентации малой по сравнению с энергией теплового движения: 
. В этом приближении из (3.5) имеем 
. Проводя усреднение в формуле (3.4), получим
. (3.6)
Если 
, то в разложении в ряд по степеням 
появятся нелинейные члены.
До сих пор предполагалось, что переориентация диполей мгновенно следует за изменениями поля электромагнитной волны. На самом же деле имеется запаздывание, учет которого позволяет описать эффекты частотной дисперсии при распространении сигнала в среде с хаотически ориентированными дипольными молекулами.
Считаем, следуя Дебаю, что при включении в момент 
поля волны поляризация в данной точке пространства изменяется по закону
. (3.7)
Здесь 
— статическая (при 
) восприимчивость. При учете только частотной дисперсии для изотропной среды из формулы (1.8) получаем
. (3.8)
Как нетрудно проверить, зависимость (3.7) следует из (3.8) при
. (3.9)
Следовательно,
, (3.10)
где 
— статическая диэлектрическая проницаемость. Функция 
, а значит, и потери энергии имеют максимум при 
. Время релаксации 
, например, в парах воды имеет порядок 
, и «резонансное» поглощение возможно в миллиметровом диапазоне электромагнитных волн.
При 
дисперсия (3.10) несущественна. Так, при распространении волн сантиметрового диапазона и более длинных в тропосфере, представляющей собой смесь молекул воздуха (кислород, азот и т. д.) и паров воды, можно пользоваться формулой
. (3.11)
Здесь 
— объемные концентрации молекул воздуха и пара. Принято, что поле в среде равно полю волны, и соударениями можно пренебречь. Собственные частоты молекул газов, входящих в состав воздуха, лежат в области 
>15 ГГц (
см). Поэтому в (3.11) для 
см 
. Однако в оптическом и миллиметровом диапазонах имеются области резонансного поглощения волн. Поэтому для целей радиосвязи в тропосфере в этом диапазоне необходимо выбирать «окна прозрачности», т. е. пользоваться частотами, не совпадающими с собственными частотами среды.
Заключение.
Подводя итоги, следует отметить, что дисперсию электромагнитных волн можно условно разделить на частотную (за счет зависимости 
, 
, 
от частоты) и пространственную (за счет зависимости этих же параметров от волнового вектора 
). Как уже говорилось, частотная дисперсия существенна, если частота электромагнитных волн близка к собственным частотам колебаний в среде. Пространственная же дисперсия становится заметной, когда длина волны сравнима с некоторыми характерными размерами.
Перейти на страницу: 1 2 3 4 5 6